【論文關鍵詞】：磁力儀；光泵；超導SQUID；原子
【論文摘要】：對磁力儀未來發展進行了展望。重點介紹了：1。光泵磁力儀及其光源和共振元素的選擇與設計2。超導技術的進步推動了超導量子干涉磁力儀的發展3。對處於研究、探索階段的原子磁力儀進行了關注。
引言
目前，在空間、海洋、勘探、在醫院和其它實驗室中廣泛的應用著各種磁力儀，用於測量地磁場以及生物磁場。在這些領域，新型的光泵磁力儀、超導磁力儀（SuperconductingQuantumInterferenceDevice，SQUID）；以及處於研究、試驗階段的固體電子自旋共振磁力儀（ElectronSpinResonance，ESP）、原子磁力儀（AtomicMagnetometer，AM）必將以其超高的精度擔負起越來越重的任務。
過去測量磁場強度的單位是奧斯特（Oersted，Oe），採用和推廣國際單位制（SI）以後，測量磁感應強度（磁通量密度）的單位是特斯拉（Tesla，T）或高斯（Gaus，Gs）。它們之間的對應關係為1nT=10—9T=1gamma（γ）。特斯拉的換算關係為：1T（特斯拉）=109nT（納特）=1012pT（皮特）=1015fT（飛特）=1018aT（阿特）［1］。
磁場強度曾經用過T、F、Be等幾個符號表示，許多文獻中曾採用F、Be。文章中為了規範、清晰採用國際標準單位T。
１。光泵磁力儀
光泵磁力儀是高靈敏的磁測裝置。它是以某些元素的原子在外磁場中產生的蔡曼分裂為基礎，並採用光泵技術與磁共振技術研製成的。
按照量子理論，在外磁場T中，具有自旋的亞原子粒子（如核子和電子）能級簡併（degeneracy）解除，分裂為一些磁次能級（或稱為蔡曼能級），在光譜上的表現，就是譜線分裂，這就是蔡曼效應，蔡曼因此獲得1902（第二屆）諾貝爾物理學獎。分裂的能級間的能量差一般與外界磁場成正比。當粒子在分裂的能級間發生躍遷時，就會發射或吸收電磁波，其頻率與磁次能級間的能量差成正比，測定這個電磁波的頻率，即可測定磁場。
光泵磁力儀是目前實際生產和科學技術應用中靈敏度較高的一種磁測儀器。它靈敏度高，一般為0。01nT量級，理論靈敏度高達10－２—10－４nT；響應頻率高，可在快速變化中進行測量；可測量地磁場的總向量T及其分量，並能進行連續測量。
光泵磁力儀的種類甚多。按共振元素的不同，可分為氦（He）光泵磁力儀和鹼金屬光泵磁力儀，共振元素有氦（He4）、銣（Rb85、Rb87）、銫（Cs133）、鉀（K39）、汞（Hg）等。對鹼金屬而言，受溫度影響較大，如銫（Cs133）元素在恆溫430C左右，方可變成蒸汽狀態，而只有在蒸汽狀態時才能產生光泵作用。對He3、He4而言，因其本身是氣體狀態，無需加熱至恆溫，只需將它激勵使其處於亞穩態，就能產生光泵作用。這些條件在設計與製造儀器時，必須予以重視。
光泵磁力儀未來的發展水平，主要取決於光泵光源及共振元素的發展程度。法國曾用可調諧的鐳射器代替常規的氦燈製成光泵磁力儀，由於譜線的選擇性較好，鐳射又比氦燈的光要強，因此提高了磁力儀的靈敏度，達到10pT/Hz1/2。美國的R。Slcum博士利用二極體鐳射器作為氦同位素光泵磁力儀的光源，並申請了專利，與氦燈光源相比，靈敏度提高一個量級。最新的鐳射光泵氦（He4）磁力儀的靈敏度已突破１PT/Hz1/2的界限，達到0。4PT/Hz1/2，而用高頻激發的燈室作為光泵的光源的氦４航空磁力儀達到了20pT/Hz1/2的靈敏度［2—3］。在共振元素的選擇上，為了提高精度，需要選擇譜線較窄的物質，鹼金屬符合譜線窄的要求，但需要一定的溫度（40—55℃）加熱為氣態。現在已經有很多利用鹼金屬製成的磁力儀，前不久問世的鉀磁力儀，由於譜線很窄又不重疊，方位誤差很小，維修方便，解析度達到0。1pT，在取樣率為20Hz時，靈敏度可達到0。014nT。因此鉀光泵磁力儀在光泵磁力儀中佔有優勢地位。當然隨著靈敏度，取樣率的提高，其價格也顯著提高。
２。超導量子干涉磁力儀
超導量子干涉器件（SQUID）是上世紀60年代中期發展起來的.一種新型的靈敏度極高的磁敏感測器。它是以約瑟夫遜（Josephson）效應為理論基礎，用超導材料製成的，是超導量子干涉磁力儀的核心。
SQUID由兩個用很薄的絕緣體隔開的超導體而形成兩個並聯的約瑟夫鬆結（Josephsonjunction）組成。約瑟弗鬆獲得1973年諾貝爾物理學獎，在此前一年（1972年）J。Bardeen、L。N。Cooper和J。R。Schrieffer三位物理學家由於共同研究建立解釋超導現象的BCS理論獲得諾貝爾物理學獎。
SQUID可以檢測非常微弱的磁場，足以檢測生物電流產生的微弱磁場，人類心臟產生的磁場約為10—10T（0。1nT），人腦的磁場約為10—13T（0。1pT）。如果有一個恆定的電流維持在SQUID中，則測得的電壓隨兩個結上相位的變化而振盪，而相位的變化取決於磁通的變化。量子理論得出的十分重要的結論是，若有一超導體環路，則它包圍的磁通量只能取0的整數倍。
0＝h/（2e）=2。0678506（54）×10—15Wb≈2。07×10—15Wb=2。07×nT。cm2
這就是磁通量的量子化，0叫做磁通量量子。如果磁場發生變化，則0的個數也跟著變化，對0個數進行計數就可測得磁場值。超導磁力儀是向量磁力儀，它測量垂直於超導環路平面的磁場[4]。
SQUID靈敏度極高，可達10—15T，比靈敏度較高的光泵磁力儀要高出幾個數量級；它測量範圍寬，可從零場測量到數千特斯拉；其響應頻率可從零響應到幾千兆赫。這些特性均遠遠超過常用的磁通門磁力儀和質子旋進磁力儀。
量子超導磁力儀具有高精度、高靈敏度的同時不足之處也相對十分明顯，超導材料自身易碎、不易加工，成本極其昂貴且SQUID磁測儀器要求在低溫條件下工作、需要昂貴的液氦（或液氮）和製冷裝置，這給SQUID磁測技術的廣泛應用帶來許多困難。在超導領域的這場競爭中，世界各國都在不斷探索，超導從低溫向高溫的方向進步，同時生產裝置和技術也持續的提高。可以預計，量子超導干涉磁力儀隨著超導技術的發展將會在許多領域中得到更廣泛的應用。
３。原子磁力儀
獲得1997年諾貝爾物理學獎的法國物理學家科恩—唐努吉（ClaudeCohen—Tannoudji）指出，原子磁力儀是通過測量所含電子自旋已被極化的原子在磁場中的進動（旋進）來實現的。最近美國普林斯頓大學物理系M．v．Romalis教授和位於西雅圖的華盛頓大學物理系的J。C。Allred等研製成一種完全利用光學方法測量磁場的新型原子磁力儀，因此有人將這種磁力儀稱為全光學磁力儀（allopticalatomicmagnetometer）。
首先由鐳射器產生一定頻率的偏振鐳射束照射氣態鉀原子，使鉀原子躍遷到高能級產生極化，待測的外磁場使原子的極化發生變化，從而原子的磁矩繞著磁場方向進動（旋進），用另一束鐳射來檢測上述變化。即可測定磁場，磁力儀的核心是一個充滿了氣態鉀原子和緩衝氣體氦的氣室。用一束起光泵作用的圓偏振高功率的鐳射照射氣室，鉀原子最外層未配對的價電子吸收鐳射後進入自旋極化狀態．電子的自旋指向圓偏振方向。此時用一個單頻二極體鐳射器發出一束垂直於光泵鐳射束的取樣鐳射，檢測電子自旋在待測磁場中進動（旋進）時電子自旋的取向，取樣鐳射少許離開鉀的共振頻率，並且當它通過極化了的氣態鉀時，鐳射偏振角會轉動。轉動的角度與自旋指向取樣光束的角度成比例。將取樣光束聚焦投射到光電二極體陣列上。即可形成磁場的影象［5］。M。V。Romalis等指出，根據量子力學的測不準原理（uncertaintyprinciple，或不確定性原理），原子磁力儀的極限靈敏度δB＝１/（γ（nT2Vt）1/2），式中γ是旋磁比，n是單位體積內工作物資的原子數，T2是橫向弛豫（自旋馳豫）時間，V是體積，t是測量時間。由上式可見，在γ、t給定的條件下，要提高靈敏度，必須讓n、T2達到儘可能大的數值．而為了提高空間解析度，V又不能取很大的數值。
M．v．Romalis教授等研製的量子磁力儀正是巧妙的提高了n與T。M。V。Romalis等把鉀原子密度增加到n≈6×1013cm—3，是通常的10000倍，並加進大密度（2。9atm）的氦作為緩衝等方法，避免了自旋弛豫，即保持大的T２數值，獲得提高測量磁場的靈敏度和空間解析度的優異成果。靈敏度達到0。54fT/Hz1/2，經過改進後還可提高10—2—10—3fT/Hz1/2，空間解析度達到毫米級。在弱磁場中工作時．這種磁力儀的靈敏度可能達到10—18T的數量級，那將比SQUID靈敏1000倍，更為重要的是這種磁力儀不需要低溫條件。受M。V。Romalis教授等研製的新型原子磁力儀的啟發，目前美國已經有公司提出根據頻率調製磁學—光學轉動原理設計靈敏磁力儀，轉動率與磁場成比例，用極化測定方法測量[4][6]。
新型原子磁力儀可用於物理學基本理論的研究，高精度地質調查和油、氣等礦產普查，生物磁學研究。前已提及，現在光泵磁力儀已成功地測繪出心臟產生的磁場，磁場幅度為0。1nT，人腦的磁場很弱，只有幾個fT。高靈敏度的原子磁力儀，在繪製心磁圖、腦磁圖作醫學診斷乃至是生物磁測、空間磁測，軍事偵察等領域，無疑是非常合適的，但仍需進行完善才適應實際應用的需要。
結束語：
雖然現在許多小巧的新興磁敏感測器（如霍爾磁敏感測器，巨磁阻感測器等）也十分活躍，但其精度遠不能與文中涉及的磁力儀相比較。隨著磁力儀的發展，磁場探測精度的提高，新興學科——磁法應用有著廣泛的發展空間。
參考文獻
[1]張昌達。量子磁力儀研究與開發近況。物探與化探。2005年8月第29卷第4期：283—287。
[2]SlocumRE，SchearerLD，TinP，etal。Nd：LNAlaseropticalpumpingof4He—Applicationtospacemagnetometers[J]。Jour—nalofAppliedPhysics，1988，64：6615—6617。
[3]GilesH，HamelJ，ChéronB。Laserpumped4Hemagnetometer[J]。ReviewofScientificInstruments，2001，72（5）：2253—2260。
[4]張昌達，董浩斌。量子磁力儀評說。工程地球物理學報。2004年12月第1卷第6期：499—506。
[5]DmitryBudker。Anewspinonmagnetometry[J]。Nature，2003，422（6932）：574—575。
[6]SeltzerSJ，RomalisMV。Unshieldedthree—axisvectoroperationofaspin—exchange—relaxation—freeatomicmagnetometer[J]。AppliedPhysicsLetters，2004，85（20）：4804—4806。